при режиме «туманного» течения и при высоких значениях i^r волновой эффект незначителен, однако толщина пленки жидкости всегда превышает шероховатость труб, т. е. IQ-^d. С другой стороны, при переходе к области // в случае течения пробкового типа влияние волнистости жидкостной пленки может быть довольно значительным, что

объясняется разрушением каждой волны при столкновении ее со следующей. Отношение kld^ может в таком случае достигать 0,5. Если Шв < 0,05, то /i можно определить по диаграмме Муди. При kld^ > 0,05 для расчета необходимо использовать следующую формулу:

Значительная волнистость жидкости, прилегающей к стенке труб, может обусловить заметное препятствие течению газа. Для дальнейшего упрощения расчетного метода d^ можно заменить (dn—k), v — Vrdl/{dQ—/г)2, а k определить методом итерации.

Градиент ускорения la. Влияние ускорения на расчет настолько незначительно, что им можно в большинстве практических случаев пренебречь. Исключением является режим «туманного» течения, при котором практически не отмечается скольжение и скорость потока равна Vr. В данном случае градиент ускорения настолько велик, что толщиной жидкостной пленки и ее сопротивлением потоку можно пренебречь. Массовый расход потока постоянный и равен (рш^ш+ -fpr^i). Тогда градиент ускорения будет

Предполагая изотермический режим изменения состояния потока при pv^, равном С, можно написать