ц) Теория Крылова. Зависимости и q-^ при работе подъемной колонны

Теория Крылова (Муравьев и Крылов, 1949) основана на результатах лабораторных исследований. Экспериментальная модель состояла из стандартных насосно-компрессорных труб длиной 18—20 м. На обоих концах труб были установлены быстрозакрывающиеся краны и манометры. Крылов допустил, что трубы такой длины могут быть приняты бесконечно малой длины. Прямая цель этих экспериментов заключалась в установлении констант уравнения (1.4-18). Выполняя эксперименты при нагнетании в трубы воздуха, при определении потерь, на трение Крылов допускал, что вязкость нефти в пять раз превышает вязкость воды. Членом vdvlg уравнения (1.4-16) ввиду его малости молено пркебречь.

Предположим, что рсмё" = 7см и умножим обе части этого выражения на где уж —удельный вес жидкости, который должен сохраняться постоянным независимо от изменений температуры и давления. Тогда

где с?р/уж<^^Л —градиент давления, выраженный в единицах высоты столба жидкости; в дальнейшем эта величина будет обозначена через I.

Второй член правой части этого уравнения характеризует градиент потерь напора на трение выраженный аналогичным образом Б единицах высоты столба жидкости. В новой записи уравнение будет иметь следующий вид:

Значения ^см и 7ж можно однозначно определить для различных скоростей воздуха и воды при разных значениях диаметра труб. Используя полученные таким образом данные, Крылов предложил соотношение

Этим выражением кроме гидростатического давления жидкости учитываются потери напора на скольжение. Для 1н Крылов вывел трехчленное выражение, в котором второй член представляет собой потери напора на трение в случае, если по трубам течет только газ, а третий член — аналогичные потери для случая подъема по трубам жидкости. Первый член правой части приведенного уравнения характеризует дополнительные потери напора вследствие двухфазного характера тече-