Крылову, верхним пределом существования пробкового (четочного) режима течения может быть газовый фактор 100 м^/м^ (Муравьев и Крылов, 1949). Дане и Рос считают, что на структуру потока в значительной степени наряду с эффективным газовым фактором влияет и скорость потока. Диаграмма на рис. 1.4-10, построенная этими авторами, представляет собой взаимосвязь безразмерной скорости жидкости (ось абсцисс) и безразмерной скорости газа (ось ординат). На этом рисунке римскими цифрами показаны структуры потока. Область III соответствует распыленному «туманному» течению, хотя области I и II не полностью соответствуют пенной и пробковой структурам.

Все существующие на сегодняшний день и представляющие практический интерес теории движения двухфазного потока по вертикальным трубам можно объединить на основе теории баланса энергии. При этом основная взаимосвязь устанавливается либо по балансу давлений, либо на основе экспериментально построенных графиков. К первой группе таких теорий относятся теории Крылова и Поэтмана — Карпентера. По этим теориям поток предполагается изотермическим или, что более точно, допускается, что влияние изменений теплосодержания потока на баланс энергии незначительрю. На основе формулы (1.2-1) для бесконечно малого участка трубопровода можно написать уравнение энергии в предположении, что р = рсм плотность смеси, v — ее скорость, йЛц — потери энергии. Разделив уравнение энеогии на о\ получим

Выразим плотность через удельный объем, т. е. представим 1/рсм= = V и подставим это выражение в уравнение (1.4-16). После интегрирования в пределах давлений от башмака (pi) до устья скважины (рг) получим уравнение, действительное для всей длины подъемника

Последний член правой части этого уравнения выражает общую потерю удельной энергии между башмаком колонны и устьем скважины.