ленно и за данное время исследователю может казаться, что оно полностью восстановилось, в то же самое время давление может значительно возрасти. В этом случае кривая не будет отражать действительного положения, так как показатель степени и уравнение притока были приняты неверно. Расчетным путем можно определить положение рабочих точек. При внесении корректировки исходят из того, что в некоторых случаях исследование скважины следует проводить без промежуточных остановок. Если, например, в продукции скважины содержится некоторое количество жидкости, последняя при остановке скважины накапливается на забое и при низких дебитах не извлекается на поверхность при последующем пуске скважины. Динамическое забойное давление в этом случае можно измерить скважинными манометрами, что иногда бывает чрезвычайно трудно. Поэтому ниже описывается методика Кларка (Катц и др., 1959) о преобразовании уравнений притока при станционарном режиме в уравнения при неустановившихся режимах.

Первая точка с координатами (р|Ст —р1м )> Яг. сть полученная в процессе исследований при установившемся режиме, принимается за первую точку кривой неустановившегося режима. Другие точки при установившемся режиме необходимо преобразовать в точки, действительные в моменты U. При преобразовании на коэффициент коррекции Kt делят значения [Apt/ = (рЗСт —Рзд.)], соответствующие дебитам, определенным при установившемся режиме. Индекс i характеризует порядковые числа последовательных фаз исследования при установившемся потоке, каждое из которых относится к штуцеру различного размера. Коэффициент коррекции

где N3. р — безразмерное значение забойного давления в различные моменты безразмерного времени Nt. Если jVf>100, то N3, р можно определить по уравнению

Значение Nt находят по уравнению (3.1-7)

Для нашего случая параметр / в уравнении (3.1-7) —это время от начала исследования при установившемся потоке.

Пример 3.1-3 (по Михали Мегайэри). В табл. 3.1-1 приведены данные, полученные при измерениях в скв. Алгайо-11 (Венгрия), при установившемся потоке, прерванном до окончательной стабилизации.

В течение всего периода исследования остаются постоянными с достаточно хорошим приближением следующие параметры: ^г= 1,432• 10—14 м2; (хг= 1,895-10~5; Ф==

=0,223; сг=4,6Ы0-4—1—; гСКв=0,084 м. Найдем уравнение притока при неуста-