пользовать и в случае, если свойства жидкости отклоняются от степенного закона, для чего достаточно предположить, что уравнение_ (1.3-12) представляет собой уравнение касательной к кривой Тст = /(81;/^в), построенной в ортогональной билогарифмической системе координат; п — крутизна кривой, а k — ордината при (8у/^в) = 1. Касательная должна касаться кривой в точке, абсцисса которой (8у/^в) соответствует фактическим величинам q и с1в. Если движение потока характеризуется кривой Тст = /(8и/йв), то выражение для обобщенного числа Рейнольдса можно получить более просто, исходя из последующих рассуждений (ЛеБарон Боуен, 1961).

Используя уравнения (1.1-1) —(1.1-3) и выражение v='ix/p, можно написать

Подставляя это выражение в уравнение (1.1-2), найдем

Это выражение действительно для всех неньютоновских жидкостей, включая псевдопластичные, отклоняющиеся от степенного закона, для которых, очевидно, Re=Renc пл. Чтобы найти по этому уравнению число Рейнольдса, необходимо рассчитать Тст в соответствии со значениями v и с1в, снятыми с экспериментально построенной кривой Тст=^ = 1{8у1(1в), и подставить полученное значение в формулу (1.3-18).

1.3.4. ПЕРЕХОД от ЛАМИНАРНОГО РЕЖИМА К ТУРБУЛЕНТНОМУ

Переход неньютоновских жидкостей от ламинарного течения к турбулентному определяется, кроме числа Рейнольдса, рядом других факторов, зависящих от реологических свойств данной жидкости. До настоящего времени не предложено формулы для расчета переходной зоны, однако отдельные исследователи опубликовали достаточно ценные результаты частичных исследований проблемы. Райян и Джонсон предложили параметр устойчивости потока, который позволил выразить критическое число Рейнольдса псевдопластичных жидкостей, подчиняющихся степенному закону, следующим образом:

Приняв для ньютоновских жидкостей Кекр=2100, можно определить, что критическое число Рейнольдса для псевдопластичных жид-