Что касается псевдопластичных жидкостей, то для них существует аналогичная связь между скоростью потока и радиусом трубопровода, распределение скоростей устанавливается таким же образом. Так как между пластичным и псевдопластичным течениями имеется определенное сходство, сходными остаются параметры течения в трубопроводе и распределение скоростей по его сечению. В этом случае в кольцевом пространстве рядом со стенкой трубопровода также изменяется скорость течения; в пределлх кольца перемещается центральная пробка со скоростью, примерно соответствующей скорости перемещения аналогичной пробки при пластичном течении. Графики распределения скоростей по сечению потока для псевдопластичных жидкостей строятся двумя способами: с использованием степенного закона (1.3-2) —пунктирная линия на рис. 1.3-6 — и с использованием формулы Эллиса (приведенной, например, Лонгвеллом в 1966 г.). На рис. 1.3-6 параметры Tct/ti/2 относятся к формуле Эллиса, в то время как п — показатель степени в степенном законе (1.3-2). Рисунок, с одной стороны, характеризует способ построения кривых распределения скоростей при различной степени псевдопластичности, а с другой — незначительность влияния на результаты построения выбранной

математической модели. Отметим, что по мере увеличения п кривые распределения срюростей по сечению потока при псевдопластичном течении приближаются к аналогичному распределению для пластичного потока.

1.3.3. ОБОБЩЕННОЕ ЧИСЛО РЕЙНОЛЬДСА

Предположим, что напряжение сдвига в потоке, текущем в трубопроводе, превышает истинное или кажущееся значение статического напряжения сдвига даже на оси трубопровода. В этом случае в трубопроводе будет отсутствовать центральная «твердая» пробка и объемная скорость потока может быть точно рассчитана по общей формуле (1.3-7). Из этого уравнения может быть получена формула Уилкинсона (Рехер и Милиус, 1967):

Можно доказать, что левая часть уравнения равна скорости дефор-