реологическими свойствами. Распределение скоростей пластичных жидкостей описывается уравнением

Это уравнение будет справедливым только при условии, что напряжение сдвига т равно или больше предельного напряжения сдвига Те-Если Тст<Те, то даже наибольшее по величине напряжение сдвига возникающее у стенки трубопровода, должно быть меньше статического напряжения сдвига. Движение жидкости, заполняющей трубопровод, не начнется при градиенте давления ниже Тст. Если Тст^Те, то нефть начнет течь как жидкость только в кольцевом пространстве с внешним радиусом и внутренним г^; последний представляет собой радиус, для которого напряжение сдвига т=Те. В пределах этого радиуса пластичная жидкость течет в виде твердой пробки со скоростью, равной скорости движения жидкости на расстоянии Ге от оси трубопровода (Лонгвелл, 1966):

Средняя, или объемная, скорость такого течения пробки определяется по формуле

При течении по трубопроводу пластичной среды средняя скорость может быть охарактеризована уравнением Бакингэма (Рехер, 1967), которое можно получить из уравнения (1.3-7):

Рис. 1.3-5 иллюстрирует изменения относительной скорости v/v по сечению трубопровода. Ясно, что для данной нефти Tp = const. Диаметр

твердой пробки, движущейся в трубопроводе, должен быть тем меньше, чем больше напряжение сдвига у стенки трубопровода и чем больше градиент давления, поддерживающий режим течения жидкости. С другой стороны, при данном градиенте давления и вызванным этим градиентом значением Гст, распределение скоростей будет приближаться к распределению их в потоке ньютоновской жидкости при меньшем содержании в потоке пластичного флюида (т. е. чем меньше величина Те, характеризующая такое содержание).