в нефтяной промышленности наиболее часто используются жидкости первых двух групп. Свойства потока характеризуются реологическими кривыми или группами их, иллюстрирующими зависимость напряжения сдвига от скорости деформации.

а) Жидкости с реологическими характеристиками, не зависящими от времени

Для описания течения таких жидкостей предложены феноменологические математические модели трех типов: Саттерби, Метера и совместная Хершелла, Порста, Московича и Хоувинка. Модель Метера включает в себя в качестве частного случая модель Эллиса. Для этих моделей действительно соотношение

Если

то

где D — абсолютная величина скорости сдвига. Для ламинарного потока в трубопроводе

Это соотношение отражает так называемый степенной закон Оствальда и Де Ваеля, который можно использовать для описания характеристик некоторых псевдопластичных (1>п>0) и дилатантных (п> >1) жидкостей. При я=1 это соотношение упрощается к виду (для ньютоновских жидкостей)

Если в уравнении (1.3-1) ХефО и я=1, то

Эта взаимосвязь характеризует так называемые бингамовские пластики.

Отметим, что коэффициент fx' в уравнении (1.3-1) — коэффициент расхода в уравнении (1.3-2), также обозначенный динамическую вязкость |Ь1 в уравнении (1,3-3) и пластическую, или дифференциальную, вязкость \\!' в уравнении (1.3-4). Реологические кривые разных типов жидкостей, перечисленных выше, показаны на рис. 1.3-1. «Кривая», характеризующая течение ньютоновской жидкости, представляет собой прямую А, начинающуюся в начале координат.

Реологические свойства псевдопластиков или жидкостей со структурной вязкостью зависят от нескольких причин. Наиболее простое объяснение состоит в том, что жидкая фаза псевдопластиков (представляющая собой диспергирующую среду) содержит в себе асиммет-